Презентация, доклад Конвекция. Ламинарный тепловой погранслой при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности. (Тема 2. Лекции 8,9)


Вы можете изучить и скачать доклад-презентацию на тему Конвекция. Ламинарный тепловой погранслой при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности. (Тема 2. Лекции 8,9). Презентация на заданную тему содержит 21 слайдов. Для просмотра воспользуйтесь проигрывателем, если материал оказался полезным для Вас - поделитесь им с друзьями с помощью социальных кнопок и добавьте наш сайт презентаций в закладки!
Презентации» Физика» Конвекция. Ламинарный тепловой погранслой при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности. (Тема 2. Лекции 8,9)
500500500500500500500500500500500500500500500500500500500500500



Слайды и текст этой презентации
Слайд 1
Описание слайда:
Тема 2. Конвекция Лекции 8, 9

Слайд 2
Описание слайда:
§ 5. Ламинарный тепловой пограничный слой при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности В § 10 темы 1 было получено выражение для толщины ламинарного гидродинамического погранслоя на плоской поверхности: .


Слайд 3
Описание слайда:
1) при y = 0  = 0 – очевидно; 1) при y = 0  = 0 – очевидно; 2) при y = 0 ; 3) при y = Т  = 0 = Т0 – ТW = T (температурный напор) – очевидно; 4) при y = Т ∂/∂y = 0 – условие плавности профиля температуры.

Слайд 4
Описание слайда:
1. Поток стационарен  ∂T/∂t = 0 . 1. Поток стационарен  ∂T/∂t = 0 . 2. Поскольку поверхность бесконечна по оси z и никаких изменений в этом направлении не происходит, то и . 3. В связи с малой толщиной теплового погранслоя все величины изменяются по его толщине значительно быстрее, чем по длине, то есть .

Слайд 5
Описание слайда:
На поверхности пластины, т.е. при y = 0 u = 0 (условие прилипания) и v = 0 (условие непроницаемости поверхности пластины, справедливое при малой интенсивности массообмена между пластиной и потоком). Следовательно, На поверхности пластины, т.е. при y = 0 u = 0 (условие прилипания) и v = 0 (условие непроницаемости поверхности пластины, справедливое при малой интенсивности массообмена между пластиной и потоком). Следовательно, , что то же, что и , – подтвердили 2)-е условие.

Слайд 6
Описание слайда:
Таким образом, профиль избыточной температуры имеет приближенно следующий вид: Таким образом, профиль избыточной температуры имеет приближенно следующий вид: . Тогда .

Слайд 7
Описание слайда:
Подставляя значение производной избыточной температуры в формулу для , найдем Подставляя значение производной избыточной температуры в формулу для , найдем . Подставив в последнюю формулу выражение для Т (слайд 2), найдем, как изменяется  по длине плоской поверхности: .

Слайд 8
Описание слайда:
Тогда формулу для коэффициента теплоотдачи можно переписать в виде: Тогда формулу для коэффициента теплоотдачи можно переписать в виде: .

Слайд 9
Описание слайда:
Очевидно, что в рассматриваемом случае безграничной в направлении z пластины среднее по поверхности значение любой величины определяется путем ее усреднения по некоторой длине: Очевидно, что в рассматриваемом случае безграничной в направлении z пластины среднее по поверхности значение любой величины определяется путем ее усреднения по некоторой длине: , то есть среднее по длине значение коэффициента теплоотдачи равно удвоенному локальному его значению в конце этой длины.

Слайд 10
Описание слайда:
где , . где , .

Слайд 11
Описание слайда:
§ 6. Конвективная теплоотдача при свободном движении

Слайд 12
Описание слайда:
На элементарный объем dV, плотность среды в котором меньше плотности окружающей жидкости на величину , действует архимедова сила На элементарный объем dV, плотность среды в котором меньше плотности окружающей жидкости на величину , действует архимедова сила dFА =   g  dV . В качестве разности плотностей можно выбрать величину  = 0 – W , где 0 – плотность жидкости при температуре T0, W – то же при температуре TW. Порядок объемной плотности архимедовой силы о(fА) =    g .

Слайд 13
Описание слайда:
Как это следует из уравнения Навье-Стокса, в частном случае одномерного стационарного движения объемная плотность силы инерции Как это следует из уравнения Навье-Стокса, в частном случае одномерного стационарного движения объемная плотность силы инерции , а ее порядок , где 0, u0, l0 – характерные величины плотности, скорости и характерный размер потока.

Слайд 14
Описание слайда:
С учетом требования безразмерности величина, характеризующая соотношение архимедовой силы, сил инерции и трения, выразится следующим образом: С учетом требования безразмерности величина, характеризующая соотношение архимедовой силы, сил инерции и трения, выразится следующим образом: – критерий Архимеда, определяющий движение жидкости в условиях свободной конвекции

Слайд 15
Описание слайда:
Если изменение плотности обусловлено термическим расширением среды, критерий Архимеда принимает специфическую форму, которую можно получить следующим образом. Если изменение плотности обусловлено термическим расширением среды, критерий Архимеда принимает специфическую форму, которую можно получить следующим образом. Термическое расширение характеризуется температурным коэффициентом объемного расширения, выражающего относительное изменение удельного объема при изменении температуры на 1 К: , К–1, где v – удельный объем жидкости, то есть величина, обратная плотности.

Слайд 16
Описание слайда:
Подставив выражение для  в формулу для критерия Архимеда, получим: Подставив выражение для  в формулу для критерия Архимеда, получим: – критерий Грасгофа.

Слайд 17
Описание слайда:

Слайд 18
Описание слайда:

Слайд 19
Описание слайда:

Слайд 20
Описание слайда:

Слайд 21
Описание слайда:


Скачать презентацию на тему Конвекция. Ламинарный тепловой погранслой при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности. (Тема 2. Лекции 8,9) можно ниже:

Похожие презентации